Физика · 2025/26 · Заключительный этап

Составной стержень: проверяем сумму моментов

Условие

Тонкая цилиндрическая заготовка, состоящая из трех частей, лежит на дне широкого сосуда, который медленно заполняется жидкостью плотности ρ\rho. Площадь поперечного сечения всех трех частей заготовки одинакова. Левая часть цилиндра длиной ll сделана из материала плотности 5ρ5\rho, средняя длиной 2l2l — из материала плотности ρ\rho, крайняя правая длиной 4l4l — из материала плотности ρ/5\rho/5. Определите минимальную высоту уровня жидкости в сосуде, при которой заготовка займет вертикальное положение.

К условию
Размеры и плотности составного стержня без найденной высотыТри однородные части, одно сечение S5ρρρ/5l2l4lИзначально заготовка лежит на дне.
Размеры и плотности составного стержня без найденной высоты
О задаче · 10 класс · 14 баллов
Олимпиада
Шаг в будущее
Предмет / класс
Физика · 10 класс
Сезон / этап
2025/26 · Заключительный этап
Комплект
Вариант 1 · задача 4
Официальные баллы14 баллов
Сложность Popov Academy4/5 · предварительно

Для подготовки: 10 класс.

Записать идею

Личный черновик для заметок и расчётов. Он никуда не отправляется и не проверяется.

Подсказка 1

Рассмотрите немного наклонённый стержень с тяжёлым концом на дне.

Подсказка 2

Сравните моменты трёх сил тяжести и Архимедовой силы относительно нижнего конца.

Разобрать решение по шагам
01

Почему тяжёлый конец остаётся на дне

Пусть общее поперечное сечение равно SS. Массы частей:

m1=5ρSl,m2=2ρSl,m3=45ρSl.m_1=5\rho Sl,\qquad m_2=2\rho Sl,\qquad m_3=\frac45\rho Sl.

Суммарная масса M=395ρSlM=\frac{39}{5}\rho Sl больше массы жидкости в объёме всей заготовки 7ρSl7\rho Sl. Поэтому вся заготовка не всплывёт: тяжёлый левый конец AA остаётся на дне. Тонкую заготовку считаем стержнем; поперечным размером при вычислении высоты пренебрегаем.

02

Расположим центры масс и центр вытесненного объёма

Пусть стержень составляет угол α\alpha с дном, а длина погружённого участка от AA равна xx. Центры трёх однородных частей лежат на расстояниях l/2l/2, 2l2l и 5l5l от AA. Архимедова сила равна FA=ρgSxF_A=\rho gSx и приложена в середине погружённого отрезка, на расстоянии x/2x/2 от AA. Плечи всех вертикальных сил равны соответствующим расстояниям вдоль стержня, умноженным на cos⁡α\cos\alpha. Реакция дна проходит через AA и момента относительно этой точки не создаёт.

К этому шагу
Силы приложены к центрам частей и середине погружённого объёмаm₁gm₂gm₃gFANAαhПлечо = расстояниевдоль стержня × cos αx2l cos αАрхимедова сила: середина участка x; плечо веса m₂ — 2l cos α.
Силы приложены к центрам частей и середине погружённого объёма
03

Посчитаем момент, не пропуская коэффициенты

Для наклонного положения cos⁡α≠0\cos\alpha\ne0:

ρgSxx2cos⁡α=(m1gl2+m2g 2l+m3g 5l)cos⁡α.\rho gSx\frac x2\cos\alpha=\left(m_1g\frac l2+m_2g\,2l+m_3g\,5l\right)\cos\alpha.

После сокращения ρSgcos⁡α\rho Sg\cos\alpha:

x22=5ll2+2l⋅2l+45l⋅5l.\frac{x^2}{2}=5l\frac l2+2l\cdot2l+\frac45l\cdot5l.

Каждое слагаемое имеет размерность площади:

x22=(52+4+4)l2=212l2,x=l21.\frac{x^2}{2}=\left(\frac52+4+4\right)l^2=\frac{21}{2}l^2,\qquad x=l\sqrt{21}.

Погружённая длина не зависит от наклона. Она лежит между 3l3l и 7l7l, поэтому средняя часть погружена полностью, лёгкая — частично, как предполагалось.

04

Перейдём к вертикальному положению по пределу

Уровень воды равен вертикальной проекции погружённой части:

h=xsin⁡α=l21sin⁡α.h=x\sin\alpha=l\sqrt{21}\sin\alpha.

По мере доливания угол увеличивается. Наклонное равновесие доходит до вертикали при sin⁡α→1\sin\alpha\to1, поэтому

hmin⁡=l21.h_{\min}=l\sqrt{21}.

Нельзя просто подставить cos⁡α=0\cos\alpha=0 в исходное равенство моментов: оно превратится в 0=00=0 и потеряет условие перехода. Проверка устойчивости: при небольшом отклонении от вертикали знак поворачивающего момента задаётся разностью ρSgh2/2−(21/2)ρSgl2\rho Sg h^2/2-(21/2)\rho Sgl^2. Ниже найденного уровня вес перевешивает. На самой границе коэффициент при малом угле отклонения равен нулю, но при любом ненулевом малом наклоне x=h/sin⁡α>h=l21x=h/\sin\alpha>h=l\sqrt{21}. Поэтому момент Архимедовой силы становится больше момента веса и возвращает стержень к вертикали. Выше границы этот возвращающий момент также присутствует. Реакция дна положительна: Mg−FA=ρSgl(39/5−21)>0Mg-F_A=\rho Sgl(39/5-\sqrt{21})>0.

Ответ

hmin⁡=l21h_{\min}=l\sqrt{21} в модели тонкого стержня. В официальном ответе напечатано l23l\sqrt{23}; это не получается из указанных масс и плеч.

Главная идея

Критическое вертикальное положение находят как предел семейства наклонных равновесий.

Как заметить эту идею в другой задаче

Если моментные уравнения в предельном положении превращаются в тождество, сначала решите задачу при ненулевом плече.

Возможная ошибка

Сократить cos⁡α\cos\alpha уже после подстановки 90∘90^\circ нельзя. Сначала нужно рассмотреть наклон и лишь затем предел.

Источник и примечания

Официальный источник

PDF организатора · страницы 7 · задача 4 ↗

Шаг в будущее · 2025/26 · физика · 10 класс · заключительный этап · вариант 1.

Разбор с оговоркой об источнике: условия или официальный ответ требуют уточнения. Ниже явно разделены вывод и допущения.

Примечания к источнику

На страницах 7–8 источник задаёт массы 5ρSl5\rho Sl, 2ρSl2\rho Sl, 4ρSl5\frac{4\rho Sl}{5} и плечи l2\frac l2, 2l2l, 5l5l. Их сумма в единицах ρSgl2\rho Sgl^2 равна 52+4+4=212\frac52+4+4=\frac{21}{2}, а не 232\frac{23}{2}. Поэтому расчёт даёт l21l\sqrt{21}; официальный финальный корень l23l\sqrt{23} не согласован с собственными исходными данными.

Можете объяснить решение своими словами?

Учебная схема